Princip činnosti a funkce ručního vysoce přesného teleskopického laserového dálkoměru
Ruční laserový dálkoměr TM1500 Vysoce přesný dalekohled Princip produktu:
Laserové dálkoměry obecně používají dvě metody měření vzdálenosti: pulzní metodu a fázovou metodu. Proces měření vzdálenosti pulzní metodou je následující: dálkoměr vysílá; laser je odražen měřeným objektem a poté přijímán dálkoměrem a dálkoměr zároveň zaznamenává čas laseru tam a zpět. Polovinou součinu rychlosti světla a doby oběhu je vzdálenost mezi dálkoměrem a měřeným objektem. Přesnost měření vzdálenosti pulzní metodou je obecně kolem plus /-1 metru. Kromě toho je slepá zóna měření tohoto typu dálkoměru obecně asi 5-15 metrů.
Vlastnosti ručního laserového dálkoměru TM1500:
Přístroj pracuje s polovodičovými lasery o vlnových délkách 905 nm a 1540 nm. U 905nm a 1540nm laserových dálkoměrů je nazýváme „bezpečné“. YAG laser pracující na vlnové délce 1064 nm. Vlnová délka 1064 nanometrů je škodlivá pro lidskou pokožku a oči, zvláště pokud se oči náhodně dotknou laseru s vlnovou délkou 1064 nanometrů, může být poškození očí fatální. Proto je v zahraničí 1064 nanometrový laser v ručním laserovém dálkoměru zcela zakázán. V Číně někteří výrobci vyrábějí také 1064nm laserové dálkoměry. Pokud jde o 1064nm laserový dálkoměr, protože je potenciálně škodlivý pro lidské tělo, nazýváme jej „nebezpečný“.
Přehled vyhledávačů fázového rozsahu
Fázový rozsah se obecně používá v přesném rozsahu. Vzhledem ke své vysoké přesnosti, obecně na úrovni milimetrů, aby účinně odrážel signál a omezoval měřený cíl na konkrétní bod úměrný přesnosti přístroje, je tento dálkoměr vybaven reflektorem nazývaným kooperativní cíl. zrcadlo.
Fázové laserové zaměřování se obecně používá v přesném zaměřování. Vzhledem ke své vysoké přesnosti, obecně na úrovni milimetrů, aby účinně odrážel signál a omezoval měřený cíl na konkrétní bod úměrný přesnosti přístroje, je tento dálkoměr vybaven reflektorem nazývaným kooperativní cíl. zrcadlo.
Pokud je úhlová frekvence modulovaného světla ω a fázové zpoždění způsobené jedním okružním výletem na měřenou vzdálenost D je φ, lze odpovídající čas t vyjádřit jako:
t=φ/ω
Dosazením tohoto vztahu do (3-6) lze vzdálenost D vyjádřit jako
D=1/2 ct{{2}/2 c·φ/ω=c/(4πf) (Nπ plus Δφ)
=c/4f (N plus ΔN)=U(N plus )
Ve vzorci: φ——celkové fázové zpoždění generované signálem jdoucím tam a zpět do měřicího vedení jednou.
ω——Úhlová frekvence modulačního signálu, ω=2πf.
U——jednotková délka, hodnota je rovna 1/4 modulační vlnové délky
N——Počet modulovaných půlvlnných délek zahrnutých v linii průzkumu.
Δφ——Část fázového zpoždění menšího než π generovaná signálem jdoucím tam a zpět do měřicího vedení jednou.
ΔN—— zlomková část modulační vlny obsažená v průzkumné linii, která je menší než polovina vlnové délky.
ΔN=φ/ω
